Результаты измерений импульса методом многократного кулоновского рассеяния при облучении 14N.


The Presentation inside:

Slide 0

Результаты измерений импульса методом многократного кулоновского рассеяния при облучении 14N. Щедрина Т.В.


Slide 1

Содержание 1. Определение импульса частиц методом многократного кулоновского рассеяния. 2. Измерение импульса однозарядных фрагментов в когерентных диссоциациях ядер 14N. 3. Заключение.


Slide 2

Определение импульса частиц методом многократного кулоновского рассеяния Для определения среднего углового отклонения частицы применяется два метода, основанных на измерении отклонений проекции следа на плоскость эмульсии: угловой метод (Голдшмидт-Kлермон и др.): определяется направление касательной к траектории в ряде находящихся на ней равноудаленных точек и вычисляются средние угловые отклонения, представляющие разности между последовательными отсчетами; координатный метод (Фаулер): измеряются координаты последовательных точек на траектории, отстоящих друг от друга на расстояние t. Подобные измерения позволяют найти угловые отклонения между последовательными хордами путем вычисления вторых разностей между отсчетами.


Slide 3


Slide 4


Slide 5

Операция “обрезания”. При определении среднего углового отклонения частицы можно устранить отдельные, случайно выпадающие по своей большой величине значения, обусловленные однократным рассеянием: исключение значений D, превышающих 4?D?; замена всех D, превышающих 4?D?, значениями, равными 4?D?.


Slide 6

Импульс частицы где Zf – заряд фрагмента ?с – скорость частицы K – постоянная ячейки t – длина ячейки D – среднее отклонение частицы


Slide 7

Постоянная рассеяния K Величина постоянной рассеяния зависит от: 1) метода “обрезания”, 2) состава эмульсии, 3) величины ячейки t.


Slide 8

Постоянная рассеяния K Z1 – заряд ядра-снаряда (14N) Z2i – заряд ядра мишени (хим.состав ядерной эмульсии) ?Ni – ? ат./ см3 const – одна и та же для любого типа эмульсии


Slide 9


Slide 10


Slide 11

A


Slide 12

Измерение импульса однозарядных фрагментов в когерентных диссоциациях ядер 14N. Измерения импульса координатным методом проводились на полуавтоматическом микроскопе МПЭ–11 (Москва, ФИАН). Для измерений отбирались события типа “Белая” звезда с однозарядными фрагментами .  


Slide 13

Измерение импульса однозарядных фрагментов в когерентных диссоциациях ядер 14N.      


Slide 14

A A A A


Slide 15

A A A A


Slide 16

Результат “склеивания” двух файлов


Slide 17

Распределение p и d по величине p?c A A Pbc, GeV


Slide 18

Аппроксимация экспериментальных данных однозарядных фрагментов Pp=2.6 GeV Pd=5.4 GeV A


Slide 19

Распределение по поперечным импульсам p Pt, MeV/c


Slide 20

Распределение по поперечным импульсам d Pt, MeV/c


Slide 21

Средние поперечные импульсы фрагментов ядер в л.с. (в МэВ/с)


Slide 22

Заключение Произведена оценка импульсов фрагментов с зарядом Z=1, испускаемых релятивистским ядром азота с энергией Ек=2.07 ГэВ (Р=2.86 ГэВ/с) по их относительному многократному рассеянию. Введена поправка на постоянную рассеяния К (см.Voyvodic L., Pickup E. – “Phys.Rev.”, 1952, 85, 91). Приведено распределение по поперечным импульсам однозарядных фрагментов и сравнение результатов для N14 с ранее изученными ядрами He4, Li6, C12 (см. Адамович и др., Ядерная физика, 1999, т.62, №8, с.1461 - 1471) Усовершенствовано програмное обеспечение для обработки экспериментальных данных.


×

HTML:





Ссылка: